Grazas por visitar a Natureza. A versión do navegador que está a usar ten soporte limitado para CSS. Para obter a mellor experiencia, recomendámoslle que utilice unha versión máis recente do navegador (ou desactive o modo de compatibilidade en Internet Explorer). Ao mesmo tempo, para garantir o apoio continuo, mostraremos sitios sen estilos e JavaScript.
As propiedades magnéticas da hexaferrita dura SrFe12O19 (SFO) están controladas pola complexa relación da súa microestrutura, o que determina a súa relevancia para as aplicacións de imáns permanentes. Seleccione un grupo de nanopartículas SFO obtidas por síntese de combustión espontánea sol-xel e realice unha caracterización estrutural en profundidade de difracción de raios X en po (XRPD) mediante a análise do perfil da liña G(L). A distribución do tamaño dos cristalitos obtida revela a dependencia obvia do tamaño ao longo da dirección [001] do método de síntese, o que leva á formación de cristalitos escamosos. Ademais, o tamaño das nanopartículas SFO determinouse mediante análise de microscopía electrónica de transmisión (TEM) e estimouse o número medio de cristalitos nas partículas. Estes resultados avaliáronse para ilustrar a formación de estados de dominio único por debaixo do valor crítico, e o volume de activación derívase de medicións de magnetización dependentes do tempo, destinadas a dilucidar o proceso de magnetización inversa dos materiais magnéticos duros.
Os materiais magnéticos a nanoescala teñen unha gran importancia científica e tecnolóxica, porque as súas propiedades magnéticas presentan comportamentos significativamente diferentes en comparación co seu tamaño de volume, o que trae novas perspectivas e aplicacións1,2,3,4. Entre os materiais nanoestruturados, a hexaferrita tipo M SrFe12O19 (SFO) converteuse nun candidato atractivo para aplicacións de imáns permanentes5. De feito, nos últimos anos, realizouse moito traballo de investigación sobre a personalización de materiais baseados en SFO a nanoescala mediante unha variedade de métodos de síntese e procesamento para optimizar o tamaño, a morfoloxía e as propiedades magnéticas6,7,8. Ademais, recibiu gran atención na investigación e desenvolvemento de sistemas de acoplamento de intercambio9,10. A súa elevada anisotropía magnetocristalina (K = 0,35 MJ/m3) orientada ao longo do eixe c da súa rede hexagonal 11,12 é un resultado directo da complexa correlación entre o magnetismo e a estrutura cristalina, os cristalitos e o tamaño do gran, a morfoloxía e a textura. Polo tanto, o control das características anteriores é a base para cumprir requisitos específicos. A figura 1 ilustra o típico grupo espacial hexagonal P63/mmc de SFO13 e o plano correspondente á reflexión do estudo de análise de perfil de liña.
Entre as características relacionadas da redución do tamaño das partículas ferromagnéticas, a formación dun único estado de dominio por debaixo do valor crítico leva a un aumento da anisotropía magnética (debido a unha maior proporción entre a superficie e o volume), o que leva a un campo coercitivo14,15. A ampla área por debaixo da dimensión crítica (DC) en materiais duros (o valor típico é de aproximadamente 1 µm), e defínese polo chamado tamaño coherente (DCOH)16: refírese ao método de menor volume para a desmagnetización no tamaño coherente. (DCOH) , Expresado como o volume de activación (VACT) 14. Non obstante, como se mostra na Figura 2, aínda que o tamaño do cristal é menor que o DC, o proceso de inversión pode ser inconsistente. Nos compoñentes de nanopartículas (NP), o volume crítico de inversión depende da viscosidade magnética (S), e a súa dependencia do campo magnético proporciona información importante sobre o proceso de conmutación da magnetización NP17,18.
Arriba: Diagrama esquemático da evolución do campo coercitivo co tamaño de partícula, que mostra o proceso de inversión da magnetización correspondente (adaptado do 15). SPS, SD e MD significan estado superparamagnético, dominio único e dominio múltiple, respectivamente; DCOH e DC utilízanse para o diámetro de coherencia e o diámetro crítico, respectivamente. Abaixo: esbozos de partículas de diferentes tamaños, que amosan o crecemento de cristalitos de monocristalino a policristalino.
Non obstante, a nanoescala tamén se introduciron novos aspectos complexos, como a forte interacción magnética entre as partículas, a distribución do tamaño, a forma das partículas, a desorde superficial e a dirección do eixe fácil de magnetización, todos os cales fan que a análise sexa máis difícil19. 20 . Estes elementos afectan significativamente á distribución da barreira enerxética e merecen unha coidadosa consideración, afectando así o modo de inversión da magnetización. Sobre esta base, é particularmente importante comprender correctamente a correlación entre o volume magnético e a hexaferrita física de tipo M nanoestruturada SrFe12O19. Polo tanto, como sistema modelo, utilizamos un conxunto de SFO preparados mediante un método sol-xel de abaixo cara arriba e investigamos recentemente. Os resultados anteriores indican que o tamaño dos cristalitos está no rango de nanómetros, e iso, xunto coa forma dos cristalitos, depende do tratamento térmico utilizado. Ademais, a cristalinidade destas mostras depende do método de síntese e é necesaria unha análise máis detallada para aclarar a relación entre os cristalitos e o tamaño das partículas. Para revelar esta relación, a través da análise de microscopía electrónica de transmisión (TEM) combinada co método Rietveld e a análise de perfil de liña de alta difracción estatística de raios X en po, analizáronse coidadosamente os parámetros da microestrutura do cristal (é dicir, cristalitos e tamaño de partícula, forma). . modo XRPD). A caracterización estrutural ten como obxectivo determinar as características anisotrópicas dos nanocristalitos obtidos e demostrar a viabilidade da análise de perfil de liña como unha técnica robusta para caracterizar o ensanchamento de picos ao rango nanoescala de materiais (ferrita). Descúbrese que a distribución do tamaño dos cristalitos G(L) ponderada en volume depende moito da dirección cristalográfica. Neste traballo, mostramos que realmente son necesarias técnicas complementarias para extraer con precisión parámetros relacionados co tamaño para describir con precisión a estrutura e as características magnéticas de tales mostras de po. Tamén se estudou o proceso de magnetización inversa para aclarar a relación entre as características da estrutura morfolóxica e o comportamento magnético.
A análise de Rietveld dos datos de difracción en po de raios X (XRPD) mostra que o tamaño dos cristalitos ao longo do eixe c pódese axustar mediante un tratamento térmico axeitado. Mostra especificamente que o ensanchamento máximo observado na nosa mostra probablemente se deba á forma anisotrópica do cristalito. Ademais, a consistencia entre o diámetro medio analizado por Rietveld e o diagrama de Williamson-Hall (
As imaxes TEM de campo claro de (a) SFOA, (b) SFOB e (c) SFOC mostran que están compostas por partículas cunha forma de placa. As distribucións de tamaño correspondentes móstranse no histograma do panel (df).
Como tamén observamos na análise anterior, os cristalitos da mostra de po real forman un sistema polidisperso. Dado que o método de raios X é moi sensible ao bloque de dispersión coherente, é necesaria unha análise exhaustiva dos datos de difracción en po para describir as nanoestruturas finas. Aquí, o tamaño dos cristalitos é discutido a través da caracterización da función de distribución do tamaño dos cristalitos ponderada en volume G(L)23, que pode interpretarse como a densidade de probabilidade de atopar cristalitos de forma e tamaño asumidos, e o seu peso é proporcional a iso. Volume, na mostra analizada. Cunha forma de cristalita prismática, pódese calcular o tamaño medio do cristalito ponderado en volume (longitud media dos lados nas direccións [100], [110] e [001]). Polo tanto, seleccionamos as tres mostras de SFO con diferentes tamaños de partículas en forma de escamas anisotrópicas (ver Referencia 6) para avaliar a eficacia deste procedemento para obter unha distribución precisa do tamaño de cristalitos dos materiais a nanoescala. Para avaliar a orientación anisotrópica dos cristalitos de ferrita, realizouse unha análise de perfil de liña nos datos XRPD dos picos seleccionados. As mostras de SFO probadas non contiñan difracción conveniente (pura) de orde superior do mesmo conxunto de planos cristalinos, polo que era imposible separar a contribución de ampliación da liña do tamaño e da distorsión. Ao mesmo tempo, o ensanchamento observado das liñas de difracción é máis probable que se deba ao efecto do tamaño, e a forma media do cristalito verifícase a través da análise de varias liñas. A Figura 4 compara a función de distribución de tamaño de cristalita ponderada en volume G(L) ao longo da dirección cristalográfica definida. A forma típica de distribución do tamaño dos cristalitos é a distribución lognormal. Unha característica de todas as distribucións de tamaño obtidas é a súa unimodalidade. Na maioría dos casos, esta distribución pódese atribuír a algún proceso de formación de partículas definido. A diferenza entre o tamaño medio calculado do pico seleccionado e o valor extraído do refinamento de Rietveld está dentro dun intervalo aceptable (tendo en conta que os procedementos de calibración do instrumento son diferentes entre estes métodos) e é o mesmo que o do conxunto de planos correspondente por Debye O tamaño medio obtido é consistente coa ecuación de Scherrer, como se mostra na Táboa 2. A tendencia do tamaño medio do volume do cristalito das dúas técnicas de modelado diferentes é moi semellante e a desviación do tamaño absoluto é moi pequena. Aínda que pode haber desacordos con Rietveld, por exemplo, no caso da reflexión (110) de SFOB, pode estar relacionada coa determinación correcta do fondo a ambos os dous lados da reflexión seleccionada a unha distancia de 1 grao 2θ en cada un. dirección. Non obstante, o excelente acordo entre as dúas tecnoloxías confirma a relevancia do método. A partir da análise do ensanchamento do pico, é obvio que o tamaño ao longo de [001] ten unha dependencia específica do método de síntese, dando lugar á formación de cristalitos escamosos en SFO6,21 sintetizados por sol-xel. Esta característica abre o camiño para o uso deste método para deseñar nanocristais con formas preferenciais. Como todos sabemos, a complexa estrutura cristalina de SFO (como se mostra na Figura 1) é o núcleo do comportamento ferromagnético de SFO12, polo que as características de forma e tamaño pódense axustar para optimizar o deseño da mostra para aplicacións (como permanentes). relacionados con imáns). Sinalamos que a análise do tamaño dos cristalitos é unha forma poderosa de describir a anisotropía das formas de cristalitas e reforza aínda máis os resultados obtidos anteriormente.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) Reflexión seleccionada por SFOC (100), (110), (004) distribución de tamaño de cristalita ponderada en volume G (L).
Co fin de avaliar a efectividade do procedemento para obter a distribución precisa do tamaño dos cristalitos de materiais nano-po e aplicalo a nanoestruturas complexas, como se mostra na Figura 5, comprobamos que este método é efectivo en materiais nanocompostos (valores nominais). A precisión do caso componse de SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 p/p %). Estes resultados son totalmente consistentes coa análise de Rietveld (ver o título da Figura 5 para a súa comparación), e en comparación co sistema monofásico, os nanocristais SFO poden destacar unha morfoloxía máis parecida a unha placa. Espérase que estes resultados apliquen esta análise de perfil de liña a sistemas máis complexos nos que varias fases cristalinas diferentes poden solaparse sen perder información sobre as súas respectivas estruturas.
A distribución de tamaño de cristalito ponderada en volume G(L) de reflexións seleccionadas de SFO ((100), (004)) e CFO (111) en nanocompostos; para comparación, os valores correspondentes da análise de Rietveld son 70(7), 45(6) e 67(5)nm6.
Como se mostra na Figura 2, a determinación do tamaño do dominio magnético e a correcta estimación do volume físico son a base para describir sistemas tan complexos e para unha comprensión clara da interacción e da orde estrutural entre partículas magnéticas. Recentemente, estudouse en detalle o comportamento magnético das mostras de SFO, con especial atención ao proceso de reversión da magnetización, co fin de estudar a compoñente irreversible da susceptibilidade magnética (χirr) (a figura S3 é un exemplo de SFOC)6. Co fin de obter unha comprensión máis profunda do mecanismo de inversión da magnetización neste nanosistema baseado en ferrita, realizamos unha medida de relaxación magnética no campo inverso (HREV) despois da saturación nunha dirección determinada. Considere \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (consulte a Figura 6 e o material complementario para obter máis detalles) e despois obtén o volume de activación (VACT). Dado que se pode definir como o menor volume de material que se pode revertir de forma coherente nun evento, este parámetro representa o volume "magnético" implicado no proceso de inversión. O noso valor VACT (ver Táboa S3) corresponde a unha esfera cun diámetro de aproximadamente 30 nm, definida como o diámetro coherente (DCOH), que describe o límite superior da inversión de magnetización do sistema por rotación coherente. Aínda que hai unha enorme diferenza no volume físico das partículas (SFOA é 10 veces maior que SFOC), estes valores son bastante constantes e pequenos, o que indica que o mecanismo de inversión da magnetización de todos os sistemas segue sendo o mesmo (coherente co que afirmamos). é o sistema de dominio único) 24 . Ao final, VACT ten un volume físico moito menor que a análise XRPD e TEM (VXRD e VTEM na táboa S3). Polo tanto, podemos concluír que o proceso de conmutación non só se produce mediante unha rotación coherente. Teña en conta que os resultados obtidos usando diferentes magnetómetros (Figura S4) dan valores de DCOH bastante similares. Neste sentido, é moi importante definir o diámetro crítico dunha partícula de dominio único (DC) para determinar o proceso de reversión máis razoable. Segundo a nosa análise (ver material complementario), podemos inferir que o VACT obtido implica un mecanismo de rotación incoherente, porque a CC (~0,8 µm) está moi lonxe da CC (~0,8 µm) das nosas partículas, é dicir, o formación de muros de dominio non é Entón recibiu un forte apoio e obtivo unha única configuración de dominio. Este resultado pódese explicar pola formación do dominio de interacción25, 26. Supoñemos que un só cristalito participa nun dominio de interacción, que se estende ás partículas interconectadas debido á microestrutura heteroxénea destes materiais27,28. Aínda que os métodos de raios X só son sensibles á fina microestrutura dos dominios (microcristais), as medidas de relaxación magnética proporcionan evidencias de fenómenos complexos que poden ocorrer nos SFO nanoestruturados. Polo tanto, ao optimizar o tamaño nanométrico dos grans de SFO, é posible evitar o cambio ao proceso de inversión multidominio, mantendo así a alta coercitividade destes materiais.
(a) A curva de magnetización dependente do tempo de SFOC medida en diferentes valores de HREV de campo inverso despois da saturación a -5 T e 300 K (indicada xunto aos datos experimentais) (a magnetización normalízase segundo o peso da mostra); para maior claridade, o recuadro mostra os datos experimentais do campo 0,65 T (círculo negro), que ten o mellor axuste (liña vermella) (a magnetización normalízase ao valor inicial M0 = M(t0)); (b) a correspondente viscosidade magnética (S) é a inversa do SFOC A función do campo (a liña é unha guía para o ollo); (c) un esquema de mecanismo de activación con detalles de escala de lonxitude física/magnética.
En xeral, a reversión da magnetización pode ocorrer a través dunha serie de procesos locais, como a nucleación da parede do dominio, a propagación e a fixación e desenganche. No caso das partículas de ferrita de dominio único, o mecanismo de activación está mediado pola nucleación e desencadea un cambio de magnetización menor que o volume total de inversión magnética (como se mostra na Figura 6c)29.
A brecha entre o magnetismo crítico e o diámetro físico implica que o modo incoherente é un evento concomitante de inversión do dominio magnético, que pode deberse a inhomoxeneidades do material e irregularidades da superficie, que se correlacionan cando o tamaño da partícula aumenta 25, o que resulta nunha desviación do estado de magnetización uniforme.
Polo tanto, podemos concluír que neste sistema, o proceso de inversión da magnetización é moi complicado, e os esforzos para reducir o tamaño a escala nanométrica xogan un papel fundamental na interacción entre a microestrutura da ferrita e o magnetismo. .
Comprender a complexa relación entre estrutura, forma e magnetismo é a base para deseñar e desenvolver futuras aplicacións. A análise do perfil de liña do patrón XRPD seleccionado de SrFe12O19 confirmou a forma anisotrópica dos nanocristais obtidos polo noso método de síntese. Combinado coa análise TEM, comprobouse a natureza policristalina desta partícula e, posteriormente, confirmouse que o tamaño do SFO explorado neste traballo era inferior ao diámetro crítico de dominio único, a pesar da evidencia do crecemento de cristalitos. Sobre esta base, propoñemos un proceso de magnetización irreversible baseado na formación dun dominio de interacción composto por cristalitos interconectados. Os nosos resultados proban a estreita correlación entre a morfoloxía das partículas, a estrutura cristalina e o tamaño dos cristalitos que existen a nivel nanométrico. Este estudo ten como obxectivo aclarar o proceso de magnetización inversa dos materiais magnéticos nanoestruturados duros e determinar o papel das características da microestrutura no comportamento magnético resultante.
As mostras sintetizáronse utilizando ácido cítrico como axente quelante/combustible segundo o método de combustión espontánea sol-gel, descrito na Referencia 6. Optimáronse as condicións de síntese para obter tres tamaños de mostras diferentes (SFOA, SFOB, SFOC), que foron obtidos mediante tratamentos de recocido adecuados a diferentes temperaturas (1000, 900 e 800 °C, respectivamente). A táboa S1 resume as propiedades magnéticas e descobre que son relativamente semellantes. O nanocomposto SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 p/p% tamén se preparou dun xeito similar.
O patrón de difracción foi medido mediante a radiación CuKα (λ = 1,5418 Å) no difractómetro de po Bruker D8, e o ancho da fenda do detector estableceuse en 0,2 mm. Use un contador VANTEC para recoller datos no rango 2θ de 10-140°. A temperatura durante o rexistro de datos mantívose en 23 ± 1 °C. A reflexión mídese mediante tecnoloxía step-and-scan, e a lonxitude do paso de todas as mostras de proba é de 0,013° (2theta); o valor máximo máximo da distancia de medición é de -2,5 e + 2,5° (2theta). Para cada pico calcúlanse un total de 106 quantas, mentres que para a cola hai uns 3000 cantos. Seleccionáronse varios picos experimentais (separados ou superpostos parcialmente) para unha análise simultánea adicional: (100), (110) e (004), que se produciron no ángulo de Bragg próximo ao ángulo de Bragg da liña de rexistro SFO. A intensidade experimental foi corrixida para o factor de polarización de Lorentz, e o fondo foi eliminado cun cambio lineal asumido. Utilizouse o estándar NIST LaB6 (NIST 660b) para calibrar o instrumento e o ensanchamento espectral. Use o método de deconvolución LWL (Louer-Weigel-Louboutin) 30,31 para obter liñas de difracción puras. Este método está implementado no programa de análise de perfil PROFIT-software32. Do axuste dos datos de intensidade medida da mostra e do estándar coa función pseudo Voigt, extráese o contorno correcto da liña f(x) correspondente. A función de distribución de tamaños G(L) determínase a partir de f(x) seguindo o procedemento presentado na Referencia 23. Para obter máis detalles, consulte o material complementario. Como complemento á análise do perfil de liña, o programa FULLPROF utilízase para realizar análises de Rietveld sobre datos XRPD (pódense atopar detalles en Maltoni et al. 6). En resumo, no modelo de Rietveld, os picos de difracción descríbense mediante a función pseudo Voigt modificada de Thompson-Cox-Hastings. O refinamento dos datos de LeBail realizouse no estándar NIST LaB6 660b para ilustrar a contribución do instrumento ao ensanchamento máximo. Segundo o FWHM calculado (ancho total á metade da intensidade máxima), a ecuación Debye-Scherrer pódese usar para calcular o tamaño medio ponderado en volume do dominio cristalino de dispersión coherente:
Onde λ é a lonxitude de onda da radiación de raios X, K é o factor de forma (0,8-1,2, normalmente igual a 0,9) e θ é o ángulo de Bragg. Isto aplícase a: a reflexión seleccionada, o conxunto de planos correspondente e todo o patrón (10-90°).
Ademais, utilizouse un microscopio Philips CM200 que funciona a 200 kV e equipado cun filamento LaB6 para a análise TEM para obter información sobre a morfoloxía das partículas e a distribución do tamaño.
A medición da relaxación da magnetización realízase mediante dous instrumentos diferentes: o Sistema de Medición da Propiedade Física (PPMS) de Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), equipado cun imán superconductor de 9 T, e o MicroSense Model 10 VSM con electroimán. O campo é de 2 T, a mostra está saturada no campo (μ0HMAX:-5 T e 2 T, respectivamente para cada instrumento) e despois aplícase o campo inverso (HREV) para levar a mostra á área de conmutación (preto de HC). ), e despois o decaimento da magnetización rexístrase en función do tempo durante 60 minutos. A medición realízase a 300 K. O volume de activación correspondente avalíase en función dos valores medidos descritos no material complementario.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Magnetic perturbations in nanostructured materials. Na nova nanoestrutura magnética 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. e Nordblad, P. Comportamento magnético colectivo. Na nova tendencia do magnetismo das nanopartículas, páxinas 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Relaxación magnética en sistemas de partículas finas. Progreso en Física Química, pp. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ, etc. A nova estrutura e física dos nanoimáns (convidado). J. Aplicación Física 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. etc. Revisión temática: o progreso e as perspectivas das aplicacións de imáns permanentes de hexaferrita dura. J. Física. D. Solicitude de Física (2020).
Maltoni, P. etc. Ao optimizar a síntese e as propiedades magnéticas dos nanocristais SrFe12O19, utilízanse nanocompostos magnéticos duales como imáns permanentes. J. Física. D. Solicitar Física 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. etc. Aclarar a relación entre a morfoloxía das nanopartículas, a estrutura nuclear/magnética e as propiedades magnéticas dos imáns SrFe12O19 sinterizados. Nano 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. etc. Optimizar as propiedades magnéticas de materiais duros e brandos para a produción de imáns permanentes de resorte de intercambio. J. Física. D. Solicitar Física 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. etc. Axustar as propiedades magnéticas das nanoestruturas SrFe12O19/CoFe2O4 dura-branda mediante o acoplamento composición/fase. J. Física. Química C 125, 5927–5936 (2021).
Maltoni, P. etc. Explora o acoplamento magnético e magnético dos nanocompostos SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4. J. Mag. Mag. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Ferritas hexagonales: unha visión xeral da síntese, rendemento e aplicación da cerámica hexaferrita. Editar. alma mater. ciencia. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: sistema de visualización 3D para análise electrónica e estrutural. J. Cristalografía de procesos aplicados 41, 653–658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Magnetic interaction. Fronteiras na nanociencia, pp. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. etc. A correlación entre a estrutura tamaño/dominio das nanopartículas de Fe3O4 altamente cristalinas e as propiedades magnéticas. ciencia. Representante 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Materiais magnéticos e magnéticos. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. et al. Interacción magnética en compoñentes nanoporosos revestidos de sílice de nanopartículas de CoFe2O4 con anisotropía magnética cúbica. Nanotecnoloxía 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Limitations of magnetic recording-media considerations. J. Mag. Mag. alma mater. 200, 616–633 (1999).
Lavorato, GC, etc. Mellora a interacción magnética e a barreira enerxética nas nanopartículas magnéticas dobre núcleo/concha. J. Física. Química C 119, 15755–15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Propiedades magnéticas das nanopartículas: alén da influencia do tamaño das partículas. Química un euro. J. 15, 7822–7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Mellora as propiedades magnéticas controlando a morfoloxía dos nanocristais SrFe12O19. ciencia. Representante 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. e Eliceiri, K. NIH Image to ImageJ: 25 years of image analysis. A. Nat. Método 9, 676–682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Smoothness and validity of crystallite size distribution in X-ray profile analysis. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM, etc. Viscosidade magnética e microestrutura: dependencia do tamaño das partículas do volume de activación. J. Física Aplicada 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. e Laureti, S. en ultra-high density magnetic recording. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd nanoestructuras e inversión de magnetización de película. J. Aplicación Física 97, 10J702 (2005).
Khlopkov, K., Gutfleisch, O., Hinz, D., Müller, K.-H. & Schultz, L. Evolución do dominio de interacción nun imán Nd2Fe14B texturizado de grano fino. J. Aplicación Física 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Endurecemento magnético dependente do tamaño en nanopartículas de CoFe2O4: o efecto da inclinación da rotación da superficie. J. Física. D. Solicitar Física 53, 504004 (2020).
Hora de publicación: 11-12-2021
